一般 ΔSp0→p 由恒压热流数据积分获得，也可由 Clausius–Clapeyron 方程获得相变熵变 ΔSt 来估算，即：
（1）式中：ΔVt 为单位质量的材料在相变前后的体积变化，m3/kg；Tt为相变温度，K，p 为等静压，Pa。式（1）可以较好地帮助我们理解庞压卡效应的物理起源：1）固体材料必须包含大量的原子、分子无序；2）固体材料具有巨大的可压缩性，即较小压力可以产生巨大的晶格变化，从而诱导原子、分子有序化；3）考虑到一般正比于固体材料晶格非谐性，因此具有强非谐性的体系更易产生庞压卡效应。
通过式（1）也可以理解上文提到的反常庞压卡效应。普遍地，施加压力使材料体积变小，所以若为正，相变过程熵减，为正常压卡效应；若为负，相变过程熵增，为反常压卡效应。考虑到压力常使体系更有序，所以后者较为罕见，常伴随负热膨胀行为，且在储热方面具有独特优势。绝热温变 ΔTad 是指绝热条件下，材料温度随压力的变化。N. M. Bom 等报道了一种活塞圆筒结构的测试装置，其热电偶居于装置底部，用于测试压卡工质在活塞加载、卸载过程中的温度变化。
本团队设计了半球状样品-热电偶-半球状样品三明治结构，并使用电动注射泵精确控制压力。该系统具有宽背景温区（77~500 K）、高驱动压力（400 MPa）等特点，为压卡工质的绝热温变测试提供了崭新的思路。除了直接测量，也可在 ΔSp0→p 基础上估算 ΔTad ，即：
（2）式 中 ：cp 为材料的恒压比热容，J/(kg·K)。